• Document: Вынужденные электрические колебания. Переменный ток
  • Size: 389.9 KB
  • Uploaded: 2019-06-13 12:09:47
  • Status: Successfully converted


Some snippets from your converted document:

Приложение 4 Вынужденные электрические колебания. Переменный ток Приведенные ниже теоретические сведения могут быть полезны при под- готовке к лабораторным работам 6, 7, 8 в лаборатории "Электричество и магне- тизм". Для более подробного изучения рекомендуем учебник Калашникова С.Г. "Электричество" (М.: Наука, 1985). Рассмотрим электрические колебания, возникающие в том случае, когда в цепи имеется генератор, электродвижущая сила которого изме- няется периодически. Далее мы ограничимся изучением электрических цепей с сосредоточенными емкостями и индуктивностями и будем счи- тать переменные токи квазистационарными. Квазистационарность озна- чает, что мгновенные значения силы тока i практически одинаковы во всех участках последовательной цепи. Это условие будет выполнено, если за время прохождения сигнала по цепи   l / c ( l - длина цепи; c - скорость света) сила тока меняется незначительно (   T , где T - пе- риод колебаний). Если принять l = 1 м, то токи можно считать квазиста- ционарными при частотах f  1 / T  c / l  300 МГц. Будем рассматривать только такие токи, которые изменяются по синусоидальному закону. Это объясняется несколькими причинами. Во- первых, многие технические генераторы переменного тока имеют ЭДС, изменяющуюся по закону, близкому к синусоидальному, и потому со- здаваемые ими токи практически являются синусоидальными. Во- вторых, теория синусоидальных токов особенно проста, и поэтому на примере таких токов можно легко выяснить основные особенности электрических колебаний. В-третьих, согласно известной математиче- ской теореме Фурье всякая функция f (t ) довольно общего вида может быть представлена в виде суммы синусоидальных функций. Поэтому теория синусоидального тока позволяет получать важные результаты и для тока, изменяющегося во времени по произвольному (несинусои- дальному) закону. Наконец, везде, где это не отмечено особо, будем считать, что колебания являются установившимися. Иными словами, будем предполагать, что с момента начала колебаний прошло достаточ- но большое время, так что амплитуды тока и напряжения уже достигли своих постоянных значений и далее не изменяются. 126 Резистор в цепи переменного тока Рассмотрим сначала частный случай, когда генератор переменного тока замкнут на внешнюю цепь, имеющую настолько малые индуктив- ность и емкость, что ими можно пренебречь. Предположим, что в цепи имеется переменный ток i  I m cos t (i - мгновенное значение силы тока; I m - амплитуда тока;  - циклическая частота) и найдем, по какому закону изменяется напряжение между конца- ми цепи а и b (рис.П4.1). Применив к участку аRb закон Ома, получим: u  iR  I m R cos t . Таким образом, напряжение на концах участка цепи зависит от времени также по закону кос

Recently converted files (publicly available):